角動量圖

在量子力學以及其應用如多體問題、量子化學等領域中，角動量圖是一種圖形表示法，用以代表一量子系統的角動量量子態，使得相關計算能以符號形式推演。此方法的箭號將角動量態與狄拉克符號連結。

此方法是由立陶宛物理學家阿朵發斯‧朱西斯於20世紀發明。在量子力學以及量子場論領域中，形似的符號表示法尚有費曼圖與潘洛斯圖形符號。這些圖樣包含有箭頭與頂點，有些還有量子數的標記。

狄拉克符號與朱西斯角動量圖的等價

角動量量子態

單一粒子帶有總角動量量子數j與總磁量子數m = j, j − 1, ..., −j + 1, −j，其量子態向量以狄拉克符號的括量（Ket）標記為|j, m⟩，其圖形則為單箭頭的箭號。有一相對應的包量（Bra）為⟨j, m|，其圖形為雙箭頭的箭號，指向與括量相反。

例子中

• 量子數j、m常標記在箭頭附近，以表示特定的角動量量子態，
• 箭頭常在線段的中間
• 等號"="置於等價的圖樣之間，如同相應的代數運算。

最基本的包量與括量圖形符號為：

括量 |j, m⟩

包量 ⟨j, m|

箭號指向頂點或從頂點指出，分別為

• 標準表象（standard representation）以一條離開頂點的指向線段表示，
• 反標準表象（contrastandard representation）則是以一條進入頂點的指向線段表示。

箭號一個一個相接續。在反標準表象中，採用時間反轉算符T。T算符是么正的，也就是其厄米伴算符T^†等於其反算符T⁻¹，即T^† = T⁻¹。其作用在位置算符時，結果保持不變：

$T{\hat {\mathbf {x} }}T^{\dagger }={\hat {\mathbf {x} }}$

線動量算符則變為負值：

$T{\hat {\mathbf {p} }}T^{\dagger }=-{\hat {\mathbf {p} }}$

自旋算符也變為負值：

$T{\hat {\mathbf {S} }}T^{\dagger }=-{\hat {\mathbf {S} }}$

既然軌域角動量算符L = x × p，在T算符作用後也會變為負值：

$T{\hat {\mathbf {L} }}T^{\dagger }=-{\hat {\mathbf {L} }}$

也因此總角動量算符J = L + S也變為負值：

$T{\hat {\mathbf {J} }}T^{\dagger }=-{\hat {\mathbf {J} }}$

作用在角動量算符本徵態|j, m⟩，可得：（見註釋）

$T\left|j,m\right\rangle \equiv \left|T(j,m)\right\rangle ={(-1)}^{j-m}\left|j,-m\right\rangle$

時間反轉的圖形符號為：

時間反轉括量|j, m⟩.

時間反轉包量⟨j, m|.

將頂點標記在正確位置相當重要，否則正向時間與反向時間的算符會相互混淆。

內積

狀態|j₁, m₁⟩與狀態|j₂, m₂⟩的內積：

$\langle j_{2},m_{2}|j_{1},m_{1}\rangle =\delta _{j_{1}j_{2}}\delta _{m_{1}m_{2}}$

相應的圖形符號為：

|j₁, m₁⟩與|j₂, m₂⟩的內積，亦即⟨j₂, m₂|j₁, m₁⟩

時間反轉等價

將內積加總，也就是縮併的計算：

$\sum _{m}\langle j,m|j,m\rangle =2j+1$

習慣上會以一封閉圓來表示，並且標上j：

內積縮併計算

外積

狀態|j₁, m₁⟩與狀態|j₂, m₂⟩的外積是一算符：

$\left|j_{2},m_{2}\right\rangle \left\langle j_{1},m_{1}\right|$

相對應的圖形符號為：

|j₁, m₁⟩與|j₂, m₂⟩的外積，亦即|j₂, m₂⟩⟨j₁, m₁|

時間反轉等價

將外積加總，也就是縮併的計算：

${\begin{aligned}\sum _{m}|j,m\rangle \langle j,m|&=\sum _{m}|j,-m\rangle \langle j,-m|\\&=\sum _{m}{(-1)}^{2(j-m)}|j,-m\rangle \langle j,-m|\\&=\sum _{m}{(-1)}^{j-m}|j,-m\rangle \langle j,-m|{(-1)}^{j-m}\\&=\sum _{m}T|j,m\rangle \langle j,m|T^{\dagger }\end{aligned}}$

時間反轉算符T的結果可見於上式T|j, m⟩。對外積縮併計算來縮，正向時間與反向時間沒有差別，因此圖形符號表示是相同的，皆為一無指向的線段，其上僅標示j：

外積縮併計算

張量積

n狀態|j₁, m₁⟩, |j₂, m₂⟩, ... |j_n, m_n⟩的張量積⊗可寫為：

${\begin{aligned}\left|j_{1},m_{1},j_{2},m_{2},...j_{n},m_{n}\right\rangle &\equiv \left|j_{1},m_{1}\right\rangle \otimes \left|j_{2},m_{2}\right\rangle \otimes \cdots \otimes \left|j_{n},m_{n}\right\rangle \\&\equiv \left|j_{1},m_{1}\right\rangle \left|j_{2},m_{2}\right\rangle \cdots \left|j_{n},m_{n}\right\rangle \end{aligned}}$

圖形符號則呈扇形——n項個別態的線段匯聚於一共同頂點。

頂點附近標有一正負號，以表示張量積的順序：

• 負號(−)表示順序為順時針走向$\circlearrowright$，
• 正號(+)表示順序為逆時針走向$\circlearrowleft$.

有時候會在正負號之外，加上彎箭頭來表示上述的走向。

|j₁, m₁⟩, |j₂, m₂⟩, |j₃, m₃⟩的張量積，亦即|j₁, m₁⟩|j₂, m₂⟩|j₃, m₃⟩ = |j₁, m₁, j₂, m₂, j₃, m₃⟩

時間反轉等價

兩張量積態的內積：

${\begin{aligned}&\left\langle j'_{n},m'_{n},...,j'_{2},m'_{2},j'_{1},m'_{1}|j_{1},m_{1},j_{2},m_{2},...j_{n},m_{n}\right\rangle \\=&\langle j'_{n},m'_{n}|...\langle j'_{2},m'_{2}|\langle j'_{1},m'_{1}||j_{1},m_{1}\rangle |j_{2},m_{2}\rangle ...|j_{n},m_{n}\rangle \\=&\prod _{k=1}^{n}\left\langle j'_{k},m'_{k}|j_{k},m_{k}\right\rangle \end{aligned}}$

|j′₁, m′₁, j′₂, m′₂, j′₃, m′₃⟩與|j₁, m₁, j₂, m₂, j₃, m₃⟩的內積，亦即⟨j′₃, m′₃, j′₂, m′₂, j′₁, m′₁|j₁, m₁, j₂, m₂, j₃, m₃⟩

時間反轉等價

相關條目

• 角動量
• 狄拉克符號
• 克萊布希－高登系數
• 角動量算符
• 階梯算符
• 費曼圖

參考資料

註釋

• P.E.S. Wormer, J. Paldus. Angular Momentum Diagrams 51. Elsevier. 2006: 59–124 [2015-03-18]. ISSN 0065-3276. doi:10.1016/S0065-3276(06)51002-0. （原始內容存檔於2019-04-11）.  These authors use the theta variant ϑ for the time reversal operator, here we use T.

• I. Lindgren, J. Morrison. Atomic Many-Body Theory. Chemical Physics 13 2nd. Springer-Verlag. 1986 [2015-03-18]. ISBN 3-540-166-491. （原始內容存檔於2015-04-02）. 

延伸閱讀

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• U. Kaldor, S. Wilson. Theoretical Chemistry and Physics of Heavy and Superheavy Elements. Progress in Theoretical Chemistry and Physics 11. springer. 2003: 183 [2015-03-18]. ISBN 1-4020-1371-X. （原始內容存檔於2015-04-11）. 

• E.J. Brändas, P.O. Löwdin, E. Brändas, E.S. Kryachko. Fundamental World of Quantum Chemistry: A Tribute to the Memory of Per-Olov Löwdin 3. Springer. 2004: 385 [2015-03-18]. ISBN 1-402-025-831. （原始內容存檔於2015-04-07）. 

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