保守向量場

如果一個向量場是某個純量勢的梯度，那麼便稱為保守向量場（英語：conservative vector field）。有兩個密切相關的概念：路徑無關和無旋向量場。任何一個保守向量場的旋度都是零（因此是無旋的），也具有路徑無關的性質。

定義

一個向量場$\mathbf {v}$將在滿足下述條件時稱為保守的：如果存在一個純量場$\varphi$，使得：

$\mathbf {v} =\nabla \varphi .$

在這裏，$\nabla \varphi$表示$\varphi$的梯度。當以上的等式成立時，$\varphi$就稱為$\mathbf {v}$的一個純量勢。

向量分析基本定理表明，任何一個向量場都可以表示為一個保守向量場和一個螺線向量場的和。

路徑無關

保守向量場的一個重要性質是它沿着一條路徑的積分只與起點和終點有關，與路徑無關。假設$S\subseteq \mathbb {R} ^{3}$是三維空間內的一個區域，$P$是$S$內的一個可求長路徑，其起點為$A$，終點為$B$。如果$\mathbf {v} =\nabla \varphi$是保守向量場，那麼：

$\int _{P}\mathbf {v} \cdot d\mathbf {r} =\varphi (B)-\varphi (A).$

這是複合函數求導法則和微積分基本定理的結果。

一個等價的表述是，對於$S$內的所有閉合路徑，都有：

$\oint \mathbf {v} \cdot d\mathbf {r} =0$

以上的逆命題也是成立的，只要$S$是連通區域。也就是說，如果$\mathbf {v}$沿着$S$內的所有閉合路徑的環量都是零，那麼$\mathbf {v}$就是保守向量場。

無旋向量場

向量場$\mathbf {v}$是無旋的，如果它的旋度是零，也就是說：

$\nabla \times \mathbf {v} =0.$

由於這個原因，這種向量場有時稱為無旋向量場。

對於任何純量場$\varphi$，都有：

$\nabla \times \nabla \varphi =0.$

因此保守向量場都是無旋向量場。

只要$S$是單連通區域，它的逆命題也是成立的：每一個無旋向量場也都是保守向量場。

如果$S$不是單連通的，則逆命題不成立。設$S$為去掉$z$軸的三維空間，也就是$S=\mathbb {R} ^{3}\setminus \{(0,0,z)~|~z\in \mathbb {R} \}$。現在，我們定義以下的向量場：

$\mathbf {v} =\left({\frac {-y}{x^{2}+y^{2}}},{\frac {x}{x^{2}+y^{2}}},0\right).$

則$\mathbf {v}$存在，且在$S$內的每一個點旋度都是零；因此$\mathbf {v}$是無旋的。但是，$\mathbf {v}$沿着$x,y$平面內的單位圓的環量等於$2\pi$。因此$\mathbf {v}$不具有路徑無關的性質，所以不是保守的。

在單連通空間內，無旋向量場具有路徑無關的性質。這是因為無旋向量場是保守的，而保守向量場又是路徑無關的。這個結果也可以從斯托克斯定理直接推出。在連通區域內，任何一個路徑無關的向量場都一定是無旋的。

更加抽象地，保守向量場是恰當1-形式。也就是說，它是一個1-形式，等於某個0-形式（純量場）$\phi$的外導數。一個無旋向量場是閉合1-形式。由於d² = 0，任何正合形式都是閉合的，因此任何保守向量場都是無旋的。定義域是單連通的，當且僅當它的第一個同調群為零，或第一個餘調群為零。第一個德拉姆餘調群$H_{\mathrm {dR} }^{1}$是零，當且僅當所有閉合1-形式都是恰當的。

無旋流動

流體的流速$\mathbf {u}$是向量場，它的渦度${\boldsymbol {\omega }}$通常由以下公式定義：

${\boldsymbol {\omega }}=\nabla \times \mathbf {u} .$

如果$\mathbf {u}$是無旋的，那麼這個流動就稱為無旋流動。無旋流動的渦度是零。

對於二維流動，渦度是流體元素的局部旋轉的一種衡量。注意渦度並不能說明流體的整體表現。做直線運動而具有渦度的流體是有可能的，做圓周運動而是無旋的流體也是有可能的。關於更多資訊，請參見旋渦。

保守力

如果力$\mathbf {F}$的向量場是保守的，則這個力稱為保守力。

最明顯的例子是萬有引力。根據牛頓萬有引力定律，兩個質點$m$和$M$之間的重力$\mathbf {F} _{G}$等於：

$\mathbf {F} _{G}=-{\frac {GmM{\hat {\mathbf {r} }}}{r^{2}}},$

其中$G$是重力常數，${\hat {\mathbf {r} }}$是單位向量，從$M$指向$m$。萬有引力是保守的，這是因為$\mathbf {F} _{G}=-\nabla \Phi _{G}$，其中

$\Phi _{G}=-{\frac {GmM}{r}}$

是重力勢。

對於保守力，路徑無關可以解釋為從點$A$到點$B$所做的功是與路徑無關的，沿着閉合路徑所作的功是零：

$W=\oint \mathbf {F} \cdot d\mathbf {r} =0.$

參見

• 螺線向量場
• 亥姆霍茲分解

參考文獻

• George B. Arfken and Hans J. Weber, Mathematical Methods for Physicists, 6th edition, Elsevier Academic Press (2005)
• D. J. Acheson, Elementary Fluid Dynamics, Oxford University Press (2005)