特洛伊波包
特洛伊波包(英語:trojan wave packet )是非穩態且不擴散的波包 ,屬於由原子核和一個或多個電子波包所組成的人造系统,受到连续电磁场高度激发。
强烈的偏振电磁场會将电子波包控制住,或是說將其“捕获”在特意选择的轨道(能量殼層)中。[1][2] 波包名稱源自太阳–木星系统中的特洛伊小行星 。[3] 特洛伊小行星位於木星轨道上的拉格朗日平衡点L4和L5,围绕著太阳运行。它们在此處相位鎖定,避免相互碰撞,而特洛伊波包的結合方式就類似於這種現象。
概念与研究
特洛伊波包的概念源自蓬勃发展的物理学领域,物理领域已經可以做到在原子層級上操纵原子和离子,造出可以控制原子的离子阱,進而使用離子阱來创造新的物質形態,包括离子液体、維格納晶體和玻色-爱因斯坦凝聚 。[4] 控制量子特性的能力是在现实生活中發展奈米元件(例如量子点和微晶片阱)應用的直接關鍵。2004年研究表明,造出一個實際上是單原子的阱,並操縱原子內部電子的行為是有可能的。 [5]
在2004年使用激發態鋰原子進行的實驗中,研究人員能夠將單顆電子定位在15000個軌道(900 ns)中的其中一個軌道上,既不會擴散,也不會色散。這種「經典原子」是透過微波場來合成的,藉由 "拴住 "電子,使其運動被相位鎖定在微波場內。這種獨特原子系統中的電子相位鎖定,就類似於上面所堤到的木星軌道的小行星相位鎖定。[6]
這個實驗所探討的技術是對一個早期問題的解決方案,這問題可追溯到1926年。當時的物理學家意識到,任何初始的局部波包都將不可避免地擴散到整個電子軌道,物理學家注意到「原子庫侖位能的波方程會產生色散」。到了1980年代,幾組研究人員證明了這一點。波包會在軌道上一路擴散開來,並與自己發生相干性干涉。近期透過諸如特洛伊波包等實驗所實現的創新是將波包局部化,亦即沒有發生擴散。該創新是應用了圓偏振電磁場,在微波頻率下與電子波包同步,故意讓電子波包保持在拉格朗日型軌道上。[7] [8]特洛伊波包實驗是建立在之前激發態鋰原子實驗的工作基礎上,實驗的原子對電場和磁場反應靈敏,衰變周期相對較長,而電子則出於各種意圖和目標,確實運行在經典軌道上。由於偏振微波場可以用來進行控制和響應,因此對電場和磁場的敏感度相當重要。[9]
超越单电子波包
下一個合乎邏輯的步驟是嘗試從單電子波包進展到多電子波包 。而雙電子波包已經在钡原子中完成這兩個電子波包都是局域化的。但是它們最終在原子核附近碰撞,進而產生色散 。另一種技術採用了一對非色散電子,但其中一顆電子的軌道必須局部化且靠近原子核。這種非色散型雙電子特洛伊波包的演示改變了現況,而這些是單電子特洛伊波包的下一階段類比,專為類比激發氦原子而設計。[11] [12]
到2005年7月,帶有具相干性、稳定性的非色散型雙電子波包的原子已经被實作了出來。 它们可以是處於激发態的类氦原子或量子点氦(在固态应用中),也可以在原子(量子)尺度上類比於牛顿经典物理学的三体问题。同时,圆偏振电磁场和磁场使在氦原子或量子点氦(带有杂质中心)的雙电子組態能夠穩定,且在廣闊的電磁波譜內都能維持稳定。因此,這種雙電子波包的組態被認為是真正的非色散性,比如,配置在受到束縛的二維空間量子点氦的電子。現今已經有了各式各樣的雙電子的特洛伊波包組態,而截至2005年,只有一個三維空間的配置。 [13] 在2012年進行了一项重要的实验步骤,不仅以绝热变化的频率生成并锁定特洛伊波包,也按照Kalinski和Eberly的预测對原子進行擴張。 [14]透過在絕熱斯塔克場(adiabatic Stark field)中的連續激發,可以在氦中产生雙电子朗繆爾特洛伊波包,先是在He+
上首次产生圆形单电子环,接著再將第二個電子置於類似的狀態 。[15]
參見
参考文献
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进一步阅读
图书
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- March, Raymond E.; John F. Todd. Quadrupole Ion Trap Mass Spectrometry 2. Wiley, John & Sons, Incorporated. 2005 [2020-07-15]. ISBN 978-0-471-48888-0. (原始内容存档于2020-08-09).
期刊文章
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- Maeda, H.; Gurian, J. H.; Gallagher, T. F. Nondispersing Bohr Wave Packets. Physical Review Letters. 2009, 102 (10): 103001–103004. Bibcode:2009PhRvL.102j3001M. doi:10.1103/PhysRevLett.102.103001.
- Stroud, C. R., Jr. An astronomical solution to an old quantum problem. Physics. 2009, 2: 19. Bibcode:2009PhyOJ...2...19S. doi:10.1103/Physics.2.19.